- figura 228
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<Gabarito>
T=[tex3]2\pi \sqrt{\frac{m_{1}L_{1}^2+m_{2}L_{2}^2}{g(m_{1}L_{1}+m_{2}L_{2})}}[/tex3]
Física I ⇒ Saraeva problema 658 - MHS Tópico resolvido
Moderador: [ Moderadores TTB ]
Jan 2020
17
02:11
Saraeva problema 658 - MHS
Encontrar o período de oscilações do pêndulo, representado na figura 228. A barra na qual estão suspensas as massas [tex3]m_{1}[/tex3]
e [tex3]m_{2}[/tex3]
, considerar de peso desprezível.
Só consegui pensar no centro de massa do sistema e sempre chego a este resultado que não bate com o gabarito: [tex3]T=2\pi \sqrt{\frac{m_{1}L_{1}+m_{2}L_{2}}{g(m_{1}+m_{2})}}[/tex3]
T=[tex3]2\pi \sqrt{\frac{m_{1}L_{1}^2+m_{2}L_{2}^2}{g(m_{1}L_{1}+m_{2}L_{2})}}[/tex3]
Só consegui pensar no centro de massa do sistema e sempre chego a este resultado que não bate com o gabarito: [tex3]T=2\pi \sqrt{\frac{m_{1}L_{1}+m_{2}L_{2}}{g(m_{1}+m_{2})}}[/tex3]
T=[tex3]2\pi \sqrt{\frac{m_{1}L_{1}^2+m_{2}L_{2}^2}{g(m_{1}L_{1}+m_{2}L_{2})}}[/tex3]
Editado pela última vez por BrenoBC em 17 Jan 2020, 02:14, em um total de 1 vez.
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undefinied3
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Jan 2020
17
03:37
Re: Saraeva problema 658 - MHS
Tome a posição de equilibrio e desloque um pequeno [tex3]\theta[/tex3]
para a esquerda, por exemplo.
O objetivo é escrever [tex3]\frac{dL}{dt}=\tau[/tex3] .
Para a primeira bolinha, ela exerce um torque de [tex3]-m_1gsen(\theta)*l_1[/tex3] . A segunda exerce um torque de [tex3]-m_2gsen(\theta)l_2[/tex3]
[tex3]\frac{dL}{dt}=-gsen(\theta)(m_1l_1+m_2l_2)[/tex3]
[tex3]L=I \omega \rightarrow L=I\frac{d \theta}{dt} \rightarrow \frac{dL}{dt}=I\frac{d^2 \theta}{dt^2}[/tex3]
Neste caso, como temos particulas, o momento de inércia é dado por [tex3]m_1l_1^2+m_2l_2^2[/tex3] , cada parcela vem da respectiva bolinha.
[tex3](ml_1^2+ml_2^2) \frac{d^2\theta}{dt^2}=-sen(\theta)g(m_1l_1+m_2l_2)[/tex3]
Essa é a EDO que rege o movimento. Para resolvê-la, usamos a aproximação de ângulos pequenos, de modo que [tex3]sen(\theta)=\theta[/tex3]
[tex3](ml_1^2+ml_2^2) \frac{d^2\theta}{dt^2}=-\theta g(m_1l_1+m_2l_2) \rightarrow \frac{d^2\theta}{dt^2}=-\frac{g(m_1l_1+m_2l_2)}{ml_1^2+ml_2^2}\theta = -k\theta[/tex3]
E aqui nos deparamos com um MHS, pois a aceleração é proporcional à posição, respeitando a lei de Hooke.
[tex3]T=2\pi\sqrt{\frac{1}{k}}[/tex3] , pois a expressão do jeito que eu deixei ali não está em função da "força", ou, no caso, torque, que seria [tex3]\tau = -k\theta[/tex3] . Note que, se eu estivesse escrito assim, a expressão do período ficaria [tex3]T=2\pi \sqrt{\frac{I}{k}}[/tex3]
Segue o resultado do gabarito, então
[tex3]T=2\pi \sqrt{\frac{m_1l_1^2+m_2l_2^2}{g(m1_l1+m_2l_2)}}[/tex3]
Acredito que você teve dificuldade com o momento de inércia I. Para partículas, é simplesmente a massa vezes a distância até o pivô ao quadrado.
O objetivo é escrever [tex3]\frac{dL}{dt}=\tau[/tex3] .
Para a primeira bolinha, ela exerce um torque de [tex3]-m_1gsen(\theta)*l_1[/tex3] . A segunda exerce um torque de [tex3]-m_2gsen(\theta)l_2[/tex3]
[tex3]\frac{dL}{dt}=-gsen(\theta)(m_1l_1+m_2l_2)[/tex3]
[tex3]L=I \omega \rightarrow L=I\frac{d \theta}{dt} \rightarrow \frac{dL}{dt}=I\frac{d^2 \theta}{dt^2}[/tex3]
Neste caso, como temos particulas, o momento de inércia é dado por [tex3]m_1l_1^2+m_2l_2^2[/tex3] , cada parcela vem da respectiva bolinha.
[tex3](ml_1^2+ml_2^2) \frac{d^2\theta}{dt^2}=-sen(\theta)g(m_1l_1+m_2l_2)[/tex3]
Essa é a EDO que rege o movimento. Para resolvê-la, usamos a aproximação de ângulos pequenos, de modo que [tex3]sen(\theta)=\theta[/tex3]
[tex3](ml_1^2+ml_2^2) \frac{d^2\theta}{dt^2}=-\theta g(m_1l_1+m_2l_2) \rightarrow \frac{d^2\theta}{dt^2}=-\frac{g(m_1l_1+m_2l_2)}{ml_1^2+ml_2^2}\theta = -k\theta[/tex3]
E aqui nos deparamos com um MHS, pois a aceleração é proporcional à posição, respeitando a lei de Hooke.
[tex3]T=2\pi\sqrt{\frac{1}{k}}[/tex3] , pois a expressão do jeito que eu deixei ali não está em função da "força", ou, no caso, torque, que seria [tex3]\tau = -k\theta[/tex3] . Note que, se eu estivesse escrito assim, a expressão do período ficaria [tex3]T=2\pi \sqrt{\frac{I}{k}}[/tex3]
Segue o resultado do gabarito, então
[tex3]T=2\pi \sqrt{\frac{m_1l_1^2+m_2l_2^2}{g(m1_l1+m_2l_2)}}[/tex3]
Acredito que você teve dificuldade com o momento de inércia I. Para partículas, é simplesmente a massa vezes a distância até o pivô ao quadrado.
Ocupado com início do ano no ITA. Estarei fortemente inativo nesses primeiros meses do ano, então busquem outro moderador para ajudar caso possível.
Jan 2020
17
12:20
Re: Saraeva problema 658 - MHS
Esclareceu MUITO! Muito obrigado! Eu estudei pouco o assunto, por isso não pensei em resolver desta forma, acabei sendo muito simplório.
O saraeva joga esta equação sem explicações e com tom de obviedade. Pelo livro não chegar a abordar momento angular não pensei que uma de suas questões pudesse ter uma solução tão legal.
O saraeva joga esta equação sem explicações e com tom de obviedade. Pelo livro não chegar a abordar momento angular não pensei que uma de suas questões pudesse ter uma solução tão legal.
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