Um cubo de 10 cm de aresta e densidade 8 g/cm3
está suspenso do teto por uma mola de
constante elástica 40 N/m e comprimento relaxado de 0,5 m, e mergulhado dentro de um fluido
viscoso de densidade 1,25 g/cm3. Considere a resistência do fluido como proporcional à
velocidade, com coeficiente de proporcionalidade b = 2 N.s/m. Inicialmente em equilíbrio, o
bloco é deslocado de 1 cm para baixo e solto a partir do repouso.
Figura segue em anexo
a) Classifique o movimento.
b) Considerando a origem da coordenada no teto e eixo z vertical orientado para baixo (ver
figura acima), determine a coordenada z(t) da extremidade superior do bloco em função
do tempo.
c) Expresse o equivalente elétrico do sistema, e a equação para a corrente elétrica no
circuito.
Física I ⇒ (UFPI - 2023) Oscilações Tópico resolvido
- quantumboy
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Fev 2024
22
12:14
Re: (UFPI - 2023) Oscilações
quantumboy,
a) Oscilador harmônico amortecido
b) Não é necessário contabilizar as forças do peso ou do empuxo no sistema, pois forças constantes apenas servem para deslocar a posição de equilíbrio do oscilador. A força restauradora continua sendo [tex3]-kz,[/tex3] onde [tex3]z[/tex3] é a coordenada relativa à posição de equilíbrio.
A equação de movimento é [tex3]m \ddot{z}=-kz-b \dot{z} \Longrightarrow m \ddot{z}+b \dot{z}+kz=0.[/tex3]
A solução geral é [tex3]z(t)=A e^{-bt/2}\cos(\omega t + \alpha),[/tex3]
onde [tex3]\omega = \sqrt{\omega_0^2 - \frac{b^2}{4}}[/tex3] sendo [tex3]\omega_0=\sqrt{\frac{k}{m}}.[/tex3]
Obtemos [tex3]\omega = 2 \; \text{rad/s},[/tex3] e em [tex3]t=0[/tex3] a amplitude é [tex3]1 \; \text{cm}=0,01 \; \text{m}.[/tex3] Daí, [tex3]z(0)=0,01 \cos(\alpha)=-0,01 \Longrightarrow \cos(\alpha)=-1 \Longrightarrow \alpha = \pi \Longrightarrow \cos(\omega t + \alpha)=-\cos( 2 t).[/tex3]
Então a equação de movimento é [tex3]\boxed{z(t)=-0,01 e^{-t} \cos(2t)}[/tex3]
c) O equivalente elétrico é um circuito RLC. A equação é:
[tex3]\frac{Q}{C}+RI+L\dot{I}=0.[/tex3]
Sendo [tex3]I=\dot{Q}:[/tex3]
[tex3]\ddot{Q}+\frac{R}{L}\dot{Q}+\frac{Q}{LC}=0.[/tex3]
[tex3]Q(t)=A e^{-\beta t}\cos( \omega t + \alpha),[/tex3]
onde [tex3]\omega = \sqrt{\omega_0 ^2 - \beta^2}, \; \; \omega_0=\frac{1}{\sqrt{LC}}, \; \; \beta =\frac{R}{2L},[/tex3] e A e α são determinados pelas condições iniciais.
A corrente é [tex3]I(t)=\frac{dQ}{dt}[/tex3]
a) Oscilador harmônico amortecido
b) Não é necessário contabilizar as forças do peso ou do empuxo no sistema, pois forças constantes apenas servem para deslocar a posição de equilíbrio do oscilador. A força restauradora continua sendo [tex3]-kz,[/tex3] onde [tex3]z[/tex3] é a coordenada relativa à posição de equilíbrio.
A equação de movimento é [tex3]m \ddot{z}=-kz-b \dot{z} \Longrightarrow m \ddot{z}+b \dot{z}+kz=0.[/tex3]
A solução geral é [tex3]z(t)=A e^{-bt/2}\cos(\omega t + \alpha),[/tex3]
onde [tex3]\omega = \sqrt{\omega_0^2 - \frac{b^2}{4}}[/tex3] sendo [tex3]\omega_0=\sqrt{\frac{k}{m}}.[/tex3]
Obtemos [tex3]\omega = 2 \; \text{rad/s},[/tex3] e em [tex3]t=0[/tex3] a amplitude é [tex3]1 \; \text{cm}=0,01 \; \text{m}.[/tex3] Daí, [tex3]z(0)=0,01 \cos(\alpha)=-0,01 \Longrightarrow \cos(\alpha)=-1 \Longrightarrow \alpha = \pi \Longrightarrow \cos(\omega t + \alpha)=-\cos( 2 t).[/tex3]
Então a equação de movimento é [tex3]\boxed{z(t)=-0,01 e^{-t} \cos(2t)}[/tex3]
c) O equivalente elétrico é um circuito RLC. A equação é:
[tex3]\frac{Q}{C}+RI+L\dot{I}=0.[/tex3]
Sendo [tex3]I=\dot{Q}:[/tex3]
[tex3]\ddot{Q}+\frac{R}{L}\dot{Q}+\frac{Q}{LC}=0.[/tex3]
[tex3]Q(t)=A e^{-\beta t}\cos( \omega t + \alpha),[/tex3]
onde [tex3]\omega = \sqrt{\omega_0 ^2 - \beta^2}, \; \; \omega_0=\frac{1}{\sqrt{LC}}, \; \; \beta =\frac{R}{2L},[/tex3] e A e α são determinados pelas condições iniciais.
A corrente é [tex3]I(t)=\frac{dQ}{dt}[/tex3]
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