Olá,
CarlGauss95.
Minha tentativa. O espaço percorrido será dado por:
[tex3]\mathrm{
s = s_0 + v_0t+ \frac{1}{2} a t^2 \implies \Delta s = \frac{1}{2} a t^2
}[/tex3]
Isolando o tempo, vem que:
[tex3]\mathrm{
t = \sqrt{\frac{2\Delta s}{a}}
}[/tex3]
Mas, o espaço percorrido pode ser escrito em função de [tex3]\beta[/tex3]
e [tex3]\text H,[/tex3]
[tex3]\Delta \text s = \frac{\text H}{\sen \beta} :[/tex3]
[tex3]\mathrm{
t = \sqrt{\frac{2H}{a \sen \beta}}
}[/tex3]
Agora, observe a análise das acelerações que fiz:
- Plano Inclinado.png (104.28 KiB) Exibido 1658 vezes
E agora, no referencial do vagão apenas:
- Plano Inclinado Referencial Acelerado.png (148.27 KiB) Exibido 1658 vezes
Observe que, [tex3]\text g \sen \alpha[/tex3]
acelera tanto o vagão quanto tudo que está no seu interior, o que não é relevante para nossa análise, pois essa aceleração não irá variar o espaço do bloco de massa [tex3]\text m.[/tex3]
Por outro lado, a componente [tex3]\text g \cos \alpha[/tex3]
pode ser decomposta e atuar sobre o bloco produzindo deslocamento. Veja que essa componente não irá deslocar o plano inclinado dentro do vagão, apenas pressiona-lo contra o piso do vagão. Portanto, podemos afirmar que a aceleração resultante no bloco de massa [tex3]\text m[/tex3]
advém da componente [tex3]\text g \cos \alpha[/tex3]
decomposto no referencial do vagão, como na segunda imagem. Disso, temos que:
[tex3]\mathrm{
t = \sqrt{\frac{2H}{a \sen \beta}}, \, a = g \cos \alpha \sen \beta
}[/tex3]
Ou seja:
[tex3]\mathrm{
t = \sqrt{\frac{2H}{g \cos \alpha \sen \beta \sen \beta}} \, \implies {\color{NavyBlue} \boxed{_{_{{⠀}_{⠀}}} {t = \sqrt{\frac{2\text H}{g \cos \alpha \sen^2 \beta }}}_{_{{⠀}_{⠀}}}^{{⠀}^{⠀}} }}
}[/tex3]