Materiais radioativos são produzidos com vários propósitos: para estudos de Física Nuclear Básica em laboratórios, para aplicações em indústrias, para análises laboratoriais ou em clínicas médicas e hospitais.
A produção de material radioativo é um setor estratégico de alta tecnologia, que envolve uma reação nuclear e o posterior decaimento:
[tex3] \alpha + A \rightarrow B \rightarrow C [/tex3]
Aqui, [tex3] \alpha [/tex3]
é uma partícula que colidirá com um núcleo A, geralmente no seu estado fundamental, gerando um núcleo radiativo B que decairá, com constante de decaimento [tex3] \lambda [/tex3]
, em um núcleo C que aqui consideramos ser estável.
a) Mostre que numa amostra do material radioativo B a variação do número desses átomos (número de decaimentos) num intervalo de tempo [tex3] dt [/tex3]
suficientemente pequeno quando comparado a [tex3] \lambda [/tex3]
é:
[tex3] dN = - \lambda N(t) \; dt,[/tex3]
onde [tex3] N(t) [/tex3]
é o número de átomos radioativos na amostra no instante [tex3] t. [/tex3]
b) Mostre que [tex3] N(t) = N_0 \; e^{-\lambda t},[/tex3]
, onde [tex3]N_0[/tex3]
é o número de átomos do elemento B na amostra no instante inicial.
c) Mostre que o tempo necessário para que a amostra decaia à metade é [tex3] t_{1/2} = \lambda \ln(2).[/tex3]
d) Geralmente, nêutrons produzidos em reatores nucleares são utilizados na produção dos radioisótopos. Nesse caso, [tex3] \alpha = n,[/tex3]
um nêutron. Seja [tex3]\varphi [/tex3]
a taxa de produção de núcleos B por unidade de tempo após o nêutron ser capturado pelo núcleo A. Para facilitar, vamos considerar que esses nêutrons têm uma energia bem definida. Mostre que a equação que descreve a produção de núcleos B ao longo do tempo é:
[tex3]\frac{dN}{dt}+\lambda N-\varphi = 0.[/tex3]
Assuma que no instante inicial não há nenhum átomo do elemento B na amostra, sendo que esta possui um número suficientemente grande de átomos do elemento A tal que sua varização é desprezível durante o tempo de irradiação.
e) Mostre que
[tex3]N(t)=\frac{\varphi}{\lambda}\left(1-e^{-\lambda t}\right)[/tex3]
é solução da equação do item anterior.
f) Esboce o gráfico [tex3]N(t)[/tex3]
versus [tex3]t.[/tex3]
Física III ⇒ (SOIF 2016) Decaimento radioativo Tópico resolvido
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Fev 2024
21
17:10
Re: (SOIF 2016) Decaimento radioativo
Solução:
a) Durante um intervalo de tempo [tex3]\Delta t,[/tex3] um átomo possui uma certa probabilidade [tex3]p[/tex3] de decair. Como o número de átomos em uma amostra é muito grande, podemos dizer que após o tempo [tex3]\Delta t[/tex3] o número de átomos é, agora, [tex3]N=N_0(1-p),[/tex3] ou seja, [tex3]\Delta N=-p N_0 \Longrightarrow \frac{\Delta N}{\Delta t}=-\frac{p}{\Delta t} N_0.[/tex3] No regime de termos infinitesimais, o termo [tex3]\frac{p}{\Delta t}[/tex3] tende a uma constante, que, por definição, é a constante de decaimento [tex3]\lambda.[/tex3] Então [tex3]\frac{dN}{dt}=- \lambda N \Longrightarrow \boxed{dN = - \lambda N \; dt}[/tex3]
b) [tex3]\int_{N_0}^{N(t)}\frac{dN}{N}=-\lambda \int_{0}^{t}dt \Longrightarrow \ln\left(\frac{N(t)}{N_0}\right)=-\lambda t \Longrightarrow \boxed{N(t) = N_0 e^{-\lambda t}}[/tex3]
c) [tex3]N(t_{1/2})=\frac{N_0}{2} \Longrightarrow e^{-\lambda t_{1/2}}=2^{-1} \Longrightarrow -\lambda t_{1/2}=-\ln(2) \Longrightarrow \boxed{t_{1/2}=\frac{\ln(2)}{\lambda}}[/tex3] (sim, a SBF errou no enunciado.)
d) A diferença é que, ao invés da única contribuição de dN/dt ser o decaimento radioativo, há um termo adicional constante [tex3]\varphi.[/tex3] Então [tex3]\frac{dN}{dt}=- \lambda N+ \varphi \Longrightarrow \frac{dN}{dt}+\lambda N- \varphi= 0.[/tex3]
e) [tex3]dN=(\varphi -\lambda N)dt \Longrightarrow \int_{0}^{N(t)} \frac{dN}{\varphi - \lambda N}=\int_0^{t} dt.[/tex3]
[tex3]u=\varphi - \lambda N \Longrightarrow dN=-\frac{du}{\lambda}.[/tex3]
[tex3]t=-\frac{1}{\lambda}\int_{\varphi}^{\varphi - \lambda N}\frac{du}{u} \Longrightarrow \ln\left(1-\frac{\lambda N}{\varphi}\right)=- \lambda t \Longrightarrow 1- \frac{\lambda N}{\varphi}=e^{-\lambda t} \Longrightarrow \boxed{N=\frac{\varphi}{\lambda}\left(1-e^{-\lambda t}\right)}[/tex3]
f)
a) Durante um intervalo de tempo [tex3]\Delta t,[/tex3] um átomo possui uma certa probabilidade [tex3]p[/tex3] de decair. Como o número de átomos em uma amostra é muito grande, podemos dizer que após o tempo [tex3]\Delta t[/tex3] o número de átomos é, agora, [tex3]N=N_0(1-p),[/tex3] ou seja, [tex3]\Delta N=-p N_0 \Longrightarrow \frac{\Delta N}{\Delta t}=-\frac{p}{\Delta t} N_0.[/tex3] No regime de termos infinitesimais, o termo [tex3]\frac{p}{\Delta t}[/tex3] tende a uma constante, que, por definição, é a constante de decaimento [tex3]\lambda.[/tex3] Então [tex3]\frac{dN}{dt}=- \lambda N \Longrightarrow \boxed{dN = - \lambda N \; dt}[/tex3]
b) [tex3]\int_{N_0}^{N(t)}\frac{dN}{N}=-\lambda \int_{0}^{t}dt \Longrightarrow \ln\left(\frac{N(t)}{N_0}\right)=-\lambda t \Longrightarrow \boxed{N(t) = N_0 e^{-\lambda t}}[/tex3]
c) [tex3]N(t_{1/2})=\frac{N_0}{2} \Longrightarrow e^{-\lambda t_{1/2}}=2^{-1} \Longrightarrow -\lambda t_{1/2}=-\ln(2) \Longrightarrow \boxed{t_{1/2}=\frac{\ln(2)}{\lambda}}[/tex3] (sim, a SBF errou no enunciado.)
d) A diferença é que, ao invés da única contribuição de dN/dt ser o decaimento radioativo, há um termo adicional constante [tex3]\varphi.[/tex3] Então [tex3]\frac{dN}{dt}=- \lambda N+ \varphi \Longrightarrow \frac{dN}{dt}+\lambda N- \varphi= 0.[/tex3]
e) [tex3]dN=(\varphi -\lambda N)dt \Longrightarrow \int_{0}^{N(t)} \frac{dN}{\varphi - \lambda N}=\int_0^{t} dt.[/tex3]
[tex3]u=\varphi - \lambda N \Longrightarrow dN=-\frac{du}{\lambda}.[/tex3]
[tex3]t=-\frac{1}{\lambda}\int_{\varphi}^{\varphi - \lambda N}\frac{du}{u} \Longrightarrow \ln\left(1-\frac{\lambda N}{\varphi}\right)=- \lambda t \Longrightarrow 1- \frac{\lambda N}{\varphi}=e^{-\lambda t} \Longrightarrow \boxed{N=\frac{\varphi}{\lambda}\left(1-e^{-\lambda t}\right)}[/tex3]
f)
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